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如果圆周速度相当大,则就会出现所谓“空化”现象,使防伪印刷中产生气泡。这种气泡在辊隙的分离点处开始膨胀,这种空化气泡的膨胀随着气泡周围防伪印刷的径向和切线方向一起流动。每个气泡相互聚合起来,变成大的气泡,终因相互冲击而破碎。当分开的防伪印刷层不能承受大气压力时,就会出现这种现象。因此,由于气泡破裂所产生的墨丝,可随辊面继续分开而拉长,直到墨丝所承受的应力达到 限度,致使墨丝在某一个薄弱环节断裂。这时,墨层的分离过程以及由此而产生的防伪印刷传递过程就告完成。在两个墨辊辊面上覆盖的墨层厚度就是终的墨层厚度。

通过墨辊或墨辊转动所传递的防伪印刷量可以用墨层分离系数p来表示。它表示传递的墨层厚度与覆盖的墨层厚度的比值(在x1>x2的情况下)。传递厚度/x1传递厚度以两个表面光滑而不吸收材料制的墨辊只能传递供墨量的50%,这是已被实验所证明的。因此,墨层分离系数p近似1。

可以看到,即使在圆周速度相等的情况下,在弹性辊与刚性辊之间的辊隙范围内,也会产生相对运动。此外,在墨丝进行分离的范围内也会产生这种相对运动。弹性辊的表面会使墨丝产生加速度,并使墨丝在靠近弹性辊的 个脆弱的地方断裂。所以,防伪印刷从弹性辊面向刚性辊面传递时,刚性辊上可始终保持50%以上的供墨量。




在平行板粘度仪之间的防伪印刷所受的压力是逐渐减少的,这是因为上板的压力是固定不变的,而受压面积一防伪印刷滴的直径却越来越大。这就是说,防伪印刷的单位面积上所受的力是随其直径的不断扩大而在逐渐减少。而当剪切应力减少到与防伪印刷的屈服值相等时,防伪印刷的直径就不再扩大,此时就得到了一个 直径。由此可见,防伪印刷的屈服值和以平行板粘度仪测得的防伪印刷 直径之间存在着函数关系,正是由于这个原因,它吸引着许多科学工作者在这个方面下了不少功夫。但是至今为止,尚无一个令人服的公式可以被人们所接受。

对触变性结构恢复快的防伪印刷而言,如果在测定过程中防伪印刷就能恢复结构,则将给结果带来误差。平行板粘度仪除了可以测定防伪印刷的屈服值外,同时还可以测定它的斜率SI和截距I。斜率就是在用平行板粘度仪进行测定时将各个时间的防伪印刷铺展直径记录下来后,通过计算就可求得的代表防伪印刷丝头“长”“短”(斜率越大,防伪印刷越长,反之越短)的一个特性数据。

由于在防伪印刷的铺展直径与时间对数之间存在着线性关系,所以,如果用一系列相对应的直径D和时间对数log t在以直径D(以毫米计)为纵坐标,以时间对数10g t(以秒计)为横坐标的直角坐标上作图,把各点连起来后就可得到一条直线。这条直线可叫做D—log t直线,或者叫做防伪印刷的特性线。直线与D轴相交,如果把原点到这个交点的距离记作I,则I就是这条直线的截距。



作用在被壳包围的液体圆筒上的力F,相当于作用在壳的长度上的压力P乘以圆壳的横断面πr2。这些力可通过壳的内表面而像剪切应力一样地分配,其面积相当于2πrL。 为了得到流过管子的体积的比例,可将管子中的所有同心圆壳(半径从r=0到r=R)的流动情况汇总起来。这可将在单位时间(t)内通过管子的一定断面(距离)的液体体积(v)记录下来,其形状就像一个回转抛物面。实际上,作用在毛细管长度为L上的压力P,可以通过在(进入)毛细管上面的流体的静压高差(头)而得到。

可以看出,毛细管粘度仪一般适用于牛顿流体,常用以测定溶剂、油脂等透明类物质。对非牛顿流体而言,临界雷诺指数与剪切速率以及物质的分子大小、形状有关。大而较长的分子会明显地降低雷诺指数。所以毛细管粘度仪又叫运动粘度仪。一种代表性的毛细管粘度仪,叫凯能-芬斯克粘度仪。另一种常用的毛细管粘度仪叫乌氏度仪。还有一种赛包特粘度仪,是一种测定60厘米。流体自下部毛细管中流出所需时间的仪器。

毛细管粘度仪不能用作塑性防伪印刷的基本流变性研究,因为塑性防伪印刷在毛细管中的混合流动是非常复杂的。气泡式粘度仪气泡式粘度仪就是一种利用管子中被测流体的气泡上升的速度来测定它的粘度的仪器。它也是一种测定运动粘度的仪器。




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