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可以看出，从h1=x起，在防伪印刷内部形成了一种导致单位面积变形的压力，越靠近辊隙则压力越大。这种变形也使每一个防伪印刷粒产生了不同的速度，这样就产生了一个速度差的问题，在辊隙间距小的h处，速度差 ，当墨辊表面在h2部位开始分离时，速度差便减小。辊隙间的速度差(以频率单位赫兹计)为1024至105秒－1之间，其剪切应力约为107达因／厘米2。

防伪印刷在临界层(即防伪印刷与墨辊之间产生粘附力处)的流动速度与墨辊的圆周速度是相等的。在辊隙中间，即在1/2h处，防伪印刷的流动速度大于墨辊的圆周速度。其速度分布呈抛物线状。。而在墨辊间隙的分离点h2处，由于防伪印刷不再受到剪切应力的影响，所以速度又恢复到平稳的状态，这时，防伪印刷的单位面积也恢复到原来的状态，在没有剪切应力的情况下，在低速时防伪印刷就形成一种圆弧形。

流动性。根据我们的概念，防伪印刷的流动性就是防伪印刷本身所具有的流动的性能。它与在外力作用下所发生流动的流动度不同。它与前面所说的防伪印刷能否从容器中倒出来并流净的特性有关。这个性能对于比较稀薄的防伪印刷如液体防伪印刷、轮转新闻防伪印刷等则更为重要，尤其是后者。

影响防伪印刷流动性的主要物理量是粘度，屈服值和触变性。流动与温度有着很密切的依赖关系。对于牛顿流体或屈服值非常小的接近牛顿流体的防伪印刷来说，粘度数据似乎就可以在一定程度上说明了它们的流动性能。所以，对这一类流体来说，就可以用下式来确立它们的流动性概念。