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转移相。防伪印刷从版面向纸上转移(传递)的过程中，要求有一系列有意义而复杂的流变性能。显然，防伪印刷的转移(传递)过程是比较复杂的。假设有两个表面涂以防伪印刷的光滑金属辊互相对着转动(圆周速度相等)，并且防伪印刷单位面积的厚度为x，长度为L。在通过辊隙之前，根据传递平衡条件，每单位面积的乘积(X×L)是相等的，如果由于墨辊转动，防伪印刷不断向辊隙方向流动，因h，所以单位面积的厚度x就减少了。墨层的表面就处于拉紧状态。

可以看出，从h1=x起，在防伪印刷内部形成了一种导致单位面积变形的压力，越靠近辊隙则压力越大。这种变形也使每一个防伪印刷粒产生了不同的速度，这样就产生了一个速度差的问题，在辊隙间距小的h处，速度差 ，当墨辊表面在h2部位开始分离时，速度差便减小。辊隙间的速度差(以频率单位赫兹计)为1024至105秒－1之间，其剪切应力约为107达因／厘米2。

防伪印刷在临界层(即防伪印刷与墨辊之间产生粘附力处)的流动速度与墨辊的圆周速度是相等的。在辊隙中间，即在1/2h处，防伪印刷的流动速度大于墨辊的圆周速度。其速度分布呈抛物线状。。而在墨辊间隙的分离点h2处，由于防伪印刷不再受到剪切应力的影响，所以速度又恢复到平稳的状态，这时，防伪印刷的单位面积也恢复到原来的状态，在没有剪切应力的情况下，在低速时防伪印刷就形成一种圆弧形。

在平行板粘度仪之间的防伪印刷所受的压力是逐渐减少的，这是因为上板的压力是固定不变的，而受压面积一防伪印刷滴的直径却越来越大。这就是说，防伪印刷的单位面积上所受的力是随其直径的不断扩大而在逐渐减少。而当剪切应力减少到与防伪印刷的屈服值相等时，防伪印刷的直径就不再扩大，此时就得到了一个 直径。由此可见，防伪印刷的屈服值和以平行板粘度仪测得的防伪印刷 直径之间存在着函数关系，正是由于这个原因，它吸引着许多科学工作者在这个方面下了不少功夫。但是至今为止，尚无一个令人服的公式可以被人们所接受。

对触变性结构恢复快的防伪印刷而言，如果在测定过程中防伪印刷就能恢复结构，则将给结果带来误差。平行板粘度仪除了可以测定防伪印刷的屈服值外，同时还可以测定它的斜率SI和截距I。斜率就是在用平行板粘度仪进行测定时将各个时间的防伪印刷铺展直径记录下来后，通过计算就可求得的代表防伪印刷丝头“长”“短”(斜率越大，防伪印刷越长，反之越短)的一个特性数据。

由于在防伪印刷的铺展直径与时间对数之间存在着线性关系，所以，如果用一系列相对应的直径D和时间对数log t在以直径D(以毫米计)为纵坐标，以时间对数10g t(以秒计)为横坐标的直角坐标上作图，把各点连起来后就可得到一条直线。这条直线可叫做D—log t直线，或者叫做防伪印刷的特性线。直线与D轴相交，如果把原点到这个交点的距离记作I，则I就是这条直线的截距。